研究背景

在固態物理與微電子工程領域，電流可以通過場效應晶體管被高效地開關與調控，但熱流卻始終難以實現類似的精細控制。在常規材料中，熱主要依賴擴散機制傳播，本質上缺乏可柵控的“閥門”結構。這種擴散主導的特性，使得主動式熱管理與熱信號處理長期停留在概念層面。

近年來，隨著對量子臨界輸運與電子流體力學的深入研究，人們發現，在接近電中性條件的石墨烯中，電子—電子散射主導體系行為，材料可進入所謂“狄拉克流體”狀態。在這一狀態下，熱不再簡單擴散，而是可以以集體激發形式傳播，即以熵波形式在電子—空穴等離子體中傳輸能量。這種被稱為“demon”模式的集體激發，為實現非擴散型熱調控提供了全新的物理基礎。

成果介紹

華中科技大學趙文宇研究團隊聯合日本國家材料研究所等單位首先構建了高遷移率的單層石墨烯器件，采用六方氮化硼進行全封裝以獲得超潔凈電子通道。在器件結構上，設計了全局背柵與局域頂柵的雙柵結構，使得背景載流子密度與局部區域載流子濃度可以獨立調控。局域頂柵在石墨烯通道中形成一段窄尺度載流子密度“墻”，這一結構成為調制熵波傳播的核心單元。

圖 1石墨烯中的 demon 波傳播。(a) demon 波晶體管器件結構示意圖。單層石墨烯溝道（夾封于六方氮化硼 hBN 之間）置于共面金波導之上，波導中央具有約 300 nm 的納米間隙。金電極同時作為全局背柵（Gate 2）。在石墨烯上方制備局域頂柵（Gate 1），用于形成可調控的載流子密度“壁”區域。(b) demon 波沿石墨烯溝道傳播并遇到載流子密度壁的示意圖。(c) 制備完成的石墨烯器件光學顯微照片。綠色陰影區域表示熱波注入的掃描區域。(d) 太赫茲泵浦–探測測量示意圖。150 fs、532 nm 激光脈沖（綠色）在石墨烯中產生熱載流子區域，從而激發沿溝道傳播的流體動力學能量波。當波傳播至納米間隙天線處時，在局域摻雜的石墨烯中誘導弱電荷振蕩，產生太赫茲電磁瞬態信號并耦合至波導中。該太赫茲脈沖最終在波導末端通過快速光電導開關進行探測。(e) 在無載流子壁（Gate 1 = 0 V）條件下，不同背景載流子密度對應的傳播波時空電場分布(,)。分別展示電荷近中性石墨烯（_background = 0.1 × 1011 cm?2）、中等電子摻雜（_background = 0.4 × 1011 cm?2）以及較高電子摻雜（_background = 1.1 × 1011 cm?2）的情況。x–t 平面中的斜率（白色虛線標示）反映了波的群速度。(f) 不同載流子密度下提取的 demon 波色散關系()（符號表示），通過對(,) 數據進行傅里葉變換分析獲得。

在實驗中，研究人員利用片上時空分辨太赫茲顯微成像技術，通過飛秒激光脈沖局域加熱電子氣體，在石墨烯中激發出熵波模式。實驗結果顯示，該熱擾動并非擴散式衰減，而是以波動形式沿通道傳播，其群速度隨載流子濃度變化而改變，驗證了電子流體中熵波的集體傳播特性。

當傳播中的熵波遇到局域載流子墻時，其傳輸行為發生顯著變化。實驗發現，在背景區域與墻區域載流子極性相同的情況下，熵波幾乎無反射地穿越界面，實現高效傳輸；而當局域區域與背景區域極性相反時，界面處出現明顯阻抗失配，導致熵波強烈反射與衰減。通過連續調節局域柵壓，研究團隊實現了超過80%的熱流調制深度，真正構建出可電控的“熱閥門”。

圖 2 demon 波傳播的柵控實驗結果。(a) 三種代表性柵極定義載流子壁結構下的 demon 波時空分布(,) 圖。三種情況分別為：壁區為空穴摻雜_wall = ?5 × 1011 cm?2（與 n 型背景極性相反）；壁區與背景載流子密度匹配（_background = 0.4 × 1011 cm?2），相當于均勻溝道；以及壁區為電子摻雜_wall = 5 × 1011 cm?2（與背景極性相同）。在強極性失配的 n–p–n 構型中，壁區之后的透射波幅度顯著減弱，表明大部分熱波在界面處被反射或耗散。(b) 在輕微 n 型摻雜背景下，透射太赫茲場幅值隨壁區載流子密度（縱軸，由 Gate 1 控制）與時間延遲變化的偽彩色圖。結果顯示透射波的連續可調性：當壁區載流子類型由 p 型掃描至 n 型時，demon 波透射由近乎“關閉”狀態逐漸過渡至完全“開啟”。(c) 不同壁區摻雜水平下透射波的頻域譜，展示了由柵控載流子壁實現的寬頻調制行為。(d) 由 (b) 中測量數據提取得到的透射熱流隨壁區載流子密度的變化關系。(e–h) 對應輕微 p 型摻雜石墨烯背景的補充測量結果，表明 demon 模式的極性敏感性在電子與空穴摻雜之間呈對稱行為。(e) 三種代表性壁區摻雜條件下的(,) 時空分布圖；(f–h) 分別為 p 型背景下的透射場分布圖 (f)、頻譜分布 (g) 以及熱流變化曲線 (h)，對應關系與 (b–d) 類似。其行為與 n 型背景情形相互映射，進一步證明透射特性主要由波與載流子壁之間的相對極性決定。在 (d) 與 (h) 中，數據點（圓點）表示從 (b) 與 (f) 的時域數據中提取的最大電場模平方（|_max|2），實線為對實驗數據的多項式擬合結果。n 型背景數據以紅色表示，p 型背景數據以藍色表示。

進一步的雙流體流體力學理論模擬表明，熵波傳輸由不同區域之間的流體阻抗匹配程度決定。該阻抗與電子流體的熵密度、溫度及聲速密切相關，體現出一種類似聲學或電磁波界面的反射機制。數值結果與實驗數據高度一致，證實了該熱晶體管工作原理來源于電子流體的熱力學與動力學連續性條件。

圖 3載流子密度壁處的 demon 波傳播模擬。(a,b) 在輕微 n 型摻雜石墨烯背景中，模擬得到的熵波(,) 穿過載流子密度壁的時空分布圖。(a) 中，壁區為 n 型，與背景極性一致（n–n–n 構型），表現為高透射；(b) 中，壁區為 p 型（n–p–n 構型），產生強阻抗失配，從而抑制透射。(c) 不同壁區摻雜水平下透射波的頻域譜，顯示在極性相反的壁結構中出現寬頻抑制。(d) 透射熱流隨壁區載流子密度_wall 的變化關系，表現出明顯的開–關調制行為。(e,f) 對應輕微 p 型摻雜背景的模擬結果。(e) 中壁區為 p 型（p–p–p 構型），實現高效透射；(f) 中壁區為 n 型（p–n–p 構型），由于極性失配而抑制傳播。(g) p 型摻雜背景下的頻域譜。(h) 透射熱流隨_wall 的變化關系，顯示電子與空穴摻雜區間之間具有對稱的柵控行為。(a)、(b)、(e) 和 (f) 中的水平虛線標示載流子密度壁所在的空間區域；(d) 與 (h) 中的實線為基于雙流體流體動力學模型計算得到的模擬熱流曲線，其中 n 型背景用紅色表示，p 型背景用藍色表示。

該器件不依賴相變材料或機械結構，完全基于單一石墨烯材料內部的集體電子動力學實現主動調制，其響應速度理論上僅受限于柵極RC時間常數，有望達到數十GHz量級。這種機制為構建高速、可重構的熱電路提供了新的技術路徑。

圖 4遠離電荷中性點時的柵控性能。(a) 在中等 n 型摻雜背景（_background = 0.6 × 1011 cm?2）下，demon 波透射率隨壁面載流子密度的變化。(b) 在高度 n 型摻雜背景（_background = 1.1 × 1011 cm?2）下的 demon 波透射率。
即使電子流體遠離電荷中性點（但仍處于流體動力學輸運區間），載流子密度壁仍表現出顯著的開–關調制行為及明顯的極性不對稱性。(c) 與 (d) 分別對應 p 型摻雜背景_background = ?0.6 × 1011 cm?2 和 ?1.1 × 1011 cm?2 的結果。所有面板中，實驗熱流數據（|E_max|2）以圓點表示，多項式擬合結果以虛線給出；n 型背景（a、b）用紅色標示，p 型背景（c、d）用藍色標示。實線為流體動力學模擬結果，其中 n 型背景對應綠色曲線，p 型背景對應橙色曲線。

總結展望

該研究首次實現了基于電子流體熵波的柵控熱晶體管，在固態體系中驗證了主動式熱流調制的可行性。相比傳統依賴聲子輸運或材料相變的熱調控方案，該方法依托二維材料中的量子臨界輸運機制，實現了非擴散、可調控、快速響應的熱管理模式。

面向未來，該成果為片上熱邏輯單元、熱信號處理器件以及新型能量調控系統提供了理論與實驗基礎。隨著二維材料大面積制備與集成工藝的不斷成熟，基于電子流體動力學的熱電子器件有望與現有微電子平臺深度融合。在功耗密度持續攀升、熱管理成為芯片發展瓶頸的背景下，這種基于集體模式的主動熱控制策略，或將為下一代信息與能量協同調控技術開辟新的方向。

論文信息：Graphene demon wave transistor, Nature Commun., 2026

來源：低維昂維